电感线圈L和电容器C组成的振荡回路，在振荡过程中有能量损失，振幅会逐渐衰减。为了维持等幅振荡，必须不断地向回路中补充能量。一般的电子管振荡器就是根据这一原理制成的。通过电子管把电源的能量不断输入到振荡回路中去，以补偿回路中的损耗，就能使回路中保持等幅振荡。具体的电子管振荡器电路种类很多。本文只就其中较常见的几种加以简单介绍。
1．调栅振荡器。电路如图1所示。LC振荡回路接到电子管的栅极电路内。回路的振荡电压e\(_{c}\)加到电子管的栅极，使电子管屏路内产生一个交流电流ip 。由于屏路中的线圈L\(_{b}\)和回路线圈L有互感，所以当ip流过L\(_{b}\)时，就在L中产生一个感应电动势e。如果Lb方向接得正确（两头没有接反），感应电动势e的方向就和回路内原有的振荡电流i\(_{c}\)的方向一致，促进ic的流动。这祥就把能量加到回路中去，补偿了回路中的能量损耗，使回路中得以维持等幅振荡。
振荡频率决定于L、C的数值。一般用调节可变电容器C的办法来改变振荡频率。
为了说明L\(_{b}\)的正确接法，我们在线圈Lb和L的上端各画了一个黑点。它表示：如果在某一瞬间，L\(_{b}\)中的电动势是有黑点的那一端为正（a端为正，b端为负）；那么，在L中的感应电动势也是有黑点的那一端为正（a′端为正，b′端为负）；如果在某一瞬间，Lb中的电动势是有黑点的那一端为负，那么L中的感应电动势也是有黑点的那一端为负。这种线圈的具体绕法如图2所示。在图2a中，L\(_{b}\)和L是顺同一方向绕制的。设在某一瞬间，各个线匝中感应的电动势的正方向如各匝上的箭头所示，那么很明显，Lb和L中的总电动势都是上端为正，下端为负，因此黑点都应该点到上端（或者都点到下端也是一样的）。在图2b中，L\(_{b}\)和L绕的方向相反。设在某一瞬间，各匝中感应的电动势的正方向如图中箭头所示，那么，Lb中的总电动势是上端为正，而L中的总电动势是下端为正，也就是说黑点一个在上，一个在下。确定线圈的实际黑点位置后，就可按照图1所示的黑点位置连接线圈，不会弄错。
在一般电子管振荡器中，都要在电子管的栅极上接一个电阻R\(_{g}\)。在电阻Rg上并联一个电容器C\(_{g}\)（图3a）。Cg的数值很大，对振荡高频来说可以认为是短路的。在振荡的正半周内，当栅压为正时，栅极吸引电子形成栅流，栅流通过电阻R\(_{g}\)和线圈L流入阴极，在Rg上形成一个电压降，栅极端为负，阴极端为正。C\(_{g}\)也充电到同样的电位差。当振荡向负半周变化时，栅流停止，Cg上的电荷逐渐向R\(_{g}\)泄放。如果Cg和R\(_{g}\)的数值足够大, 那么这个放电过程就很慢，在下一个栅流脉冲到来时，Rg上的电压降不会减小很多。所以粗略地说，R\(_{g}\)Cg的组合使得电子管的栅极得到了一个负偏压。这样有很多好处。第一，它可以起保护电子管的作用。在图1没有R\(_{g}\)Cg的电路中，如果振荡很强，栅极正电压就会很高，将吸引大量的电子形成很大的栅流，严重时会把栅极烧毁。加了R\(_{g}\)Cg后，由于给栅极加了一个负偏压，使栅流减小，保护电子管不被烧毁。第二，当没有R\(_{g}\)Cg时，栅极平均是处于零电位，因而屏流的平均值（直流分量）很大。我们知道，只有屏流的交流分量才能补充振荡回路中的能量损失，直流分量对振荡不起作用，它只会耗散到屏极上使屏极发热。所以屏流中的直流分量越小，电源给出的能量中就有越多的部分用来产生振荡，也就是振荡器的效率越高。由此可见，接入R\(_{g}\)Cg给栅极加上一个负偏压，就可以减小屏流直流分量，提高振荡器的效率。第三，通过R\(_{g}\)Cg取得栅偏压，可以稳定振荡的幅度。如果振荡幅度因某种外界影响而变大，那么加到栅极上的高频电压就增加，于是栅流变大，栅偏压变大，这样屏流就要减小，使振幅变小，恢复到正常情况。相反地，如果振荡幅度偶而变小，那么栅流和栅偏压也变小，结果屏流增大，使振荡幅度增大到正常情况。
在许多振荡器电路内，栅漏电阻R\(_{g}\)也可以不象图3a那样通过线圈L接阴极，而是象图3b那样直接并联在电子管栅极阴极之间。其作用是完全一样的。Cg一方面将振荡回路的高频电压耦合到电子管栅极，一方面强迫栅流的直流分量流经R\(_{g}\)，造成负栅偏压。
在一般振荡器中，C\(_{g}\)的数值为几十到几百微微法，Rg的数值为几十千欧到几百千欧。
调栅振荡器用得很广。例如，在用6A7和1A2作变频管的超外差收音机中，就是使用这种电路作本机振荡器。另外，这种电路还广泛用于各种测量仪器中。
2．调屏振荡器。电路如图4所示。LC振荡回路接在屏极电路中。回路中的振荡电流在栅极线圈L\(_{g}\)中感应出一个交流电压，加到电子管的栅极，使屏极电路内产生出交流电流ip。如果L\(_{g}\)的方向接得正确（按图中黑点所示方向连接），屏流iP在振荡回路中产生的交流电流就和电容器C在回路中充放电的电流方向一致。这样屏流就能对LC回路不断补充能量，维持等幅振荡。
在图4a的电路中，电源E\(_{b}\)是和振荡回路、电子管串联的。这种供电方法叫做串联供电。这时振荡回路处在直流高电压上，调节回路时不很安全。为了避免这一缺点，常用并联供电法，即电源Eb和振荡回路、电子管相并联，如图4b所示。C\(_{b}\)是隔直流电容器，把振荡回路和直流高压隔开；它的容量很大，对振荡电流可以看作是短路的。在振荡器和电源Eb之间接有高频扼流圈L\(_{a}\)，以免高频电流被电源短路，同时也可以防止高频电流通过电源对仪器其它部分产生干扰。
串联供电只用于小功率振荡器。功率较大时，一般用并联供电。
3.自耦变压器反馈式振荡器（哈特来振荡器）。电路见图5。电子管屏极和栅极分别接在LC振荡回路的两端，阴极接在线圈L的一个中间抽头上。回路的振荡电压通过L中的一部分线匝（g\(_{k}\)段）反馈到电子管的栅极，在屏极电路中的产生交流电流分量，借以补偿回路中的能量损耗，使振荡得以维持。调节抽头K的位置，可以控制振荡幅度的大小，调节电容器C，可以改变振荡的频率。
图5a是串联供电的哈特来电路；图5b是并联供电的哈特来电路。
哈特来振荡器装置简单，容易起振，所以在测量仪表、应用电子仪器中应用很广。在用6A2，6SA7作变频管的超外差收音机中，多采用这种电路作本机振荡器。这种振荡器的缺点是波形较差。
4．电容反馈式振荡器（科尔毕兹振荡器）。电路如图6。由L、C\(_{1}\)和C2构成振荡回路。和哈特来电路相似，电子管的屏极和栅极分别接在振荡回路的两端。但阴极不是接到L的抽头上，而是接在C1\(_{和}\)C2的中间。C\(_{1}\)和C2对高频形成了一个分压器，C\(_{1}\)上的电压反馈到电子管的栅极上，使电子管屏极电路中产生交流电流，以补偿回路中的能量损失，维持振荡。
通常C\(_{1}\)和C2用可变电容器，连在一个轴上，用同时改变电容C\(_{1}\)、C2的方法调节频率。也可以用改变电感L的方法调节频率。
在这个振荡电路中，由于屏极和阴极间没有直流通路，所以多采用并联供电。另外，由于栅极阴极间已经有电容器C\(_{1}\)把栅流直流分量隔开，因此可以将电容器Cg省去不用。
这种振荡器的调整比较麻烦，但它的振荡波形较好，所以用得也很普遍。
5．调屏调栅式振荡器。电路如图7。屏极电路和栅极电路内都有LC振荡回路。但L\(_{1}\)和L2之间没有互感作用。利用电子管屏栅极间电容C\(_{ag}\)实现正反馈。一般多采用三极管，因为它的极电电容Cag较大，反馈能量较多，容易起振。
这个振荡器的振荡频率比L\(_{1}\)C1回路、L\(_{2}\)C2回路的固有频率稍低。在这种情况下，两个回路是相当于两个感抗，如图8a所示（为了明显起见，C\(_{g}\)、Rg和E\(_{b}\)未画出）。再把图8a改画成图8b的样子，就可以看出这个电路的工作原理是和哈特来振荡电路相似的。
压电晶体片的电气性能相当于一个质量很好的振荡回路。如果在图7的栅极电路中，用一个晶体片代替振荡回路L\(_{1}\)C1，如图9那样，就可以得到一个振荡频率非常稳定的振荡器。这种振荡器叫做晶体振荡器，它在各种发射机中得到了广泛的应用。
6.推挽式振荡器。电路见图10。它可以看作是由两个图4a的电路组合而成的。这种振荡器能供给较大的输出功率。它经常用来产生超高频振荡。（金生）