录音磁带上面有一层氧化铁，是一种容易被磁化的材料。磁带在录音过程中从一个卷盘上以均匀的速度卷到另一个卷盘上去，在两卷盘间装置着抹音磁头、录音磁头和放音磁头。磁头都有高导磁性的铁心，铁心上有一狭缝，和磁带相接触，铁心上绕着线圈。必要的时候可以先抹音，再录音，然后放音（图1）。
无线电播音员、音乐或戏曲等的声音，由微音器变为音频电流，放大后输入录音磁头的线圈中，磁头便成了一个电磁铁。那隙缝的宽度是由里到外逐渐变小的，所以愈向里空气隙愈长，磁流愈小；愈向外空气隙愈短，磁流愈大，使磁力线集中到磁带上，可以有效地产生磁化作用。这隙缝等于是一个磁化区域。
因为音频电流是交流电流，磁带上形成许多同极性相对的，强弱随电流变化的小磁铁如图2，这就是录音后保留的剩磁。
自然，剩磁强弱的空间变化（顺着带面的变化），最好和音频电流大小的时间变化有直线性的关系。否则，录音就会失真。但磁性材料都有一种特性，它的剩磁和所加磁化力是不成正比的。这可用图3甲的B—H磁化曲线来说明。H的值在录音过程中是随时随电流变化的；但对磁带上任一点来说是愈近空隙中线愈强。磁带上某一点逐渐进入到磁化区域时，相当于H逐渐增加到H\(_{3}\)，B也随着增到B＇3。接着，磁带逐渐离开磁化区域，H便由H\(_{3}\)降为零，但B不减为零，得剩磁B＇3。另一瞬间，由于线圈里的电流已经改变，最大H值和电流成正比的增到H\(_{1}\)，通过磁头的磁带上另一点被磁化到B1后得剩磁B＇\(_{1}\)。因H3：H\(_{1}\)不等于B3\(_{1}\)，所以剩磁和线圈里的电流不成比例。如线圈里的电流随时间的变化是正弦波形，剩磁在磁带上空间的变化就不是正弦波形的（图3乙）。这是利用B－H曲线开始点的弯曲部分进行录音的必然结果。
为了要工作在B－H曲线的直线部分，在录音技术中另外用超音频电流通到录音磁头线圈里，产生“偏磁”来调整工作点。超音频通常是30—40千周，也有高到60—80千周的。显然地，超音频电流只可产生偏磁，而不应产生剩磁；即在没有音频电流时，剩磁应当等于零。
磁头空隙处的磁力线是弧状的（图4甲），在隙缝中间位置磁力线的方向平行于钢带面，磁化作用最大；两边磁力线垂直于磁带面，磁化作用为零。当磁带上任一点由空隙中点的位置上，继续向前运行时，它被超音频电流磁化处理的过程相当于在图4乙的“剩磁回线”上移动，由l经n、O、P……等点最后到K，而在剩磁降到零值的位置，开始离开磁化区域，所以不产生剩磁。在图5里，我们把上述处理过程简绘为B\(_{1}\)B1＇ “剩磁回线”，并用通过O点的虚线B\(_{1}\)O来代表磁化强度逐渐降到剩磁为零值的情形。
有了超音频的偏磁作用，就使音频电流来到时，可利用B－H曲线的直线部分。图5所示的情形，音频的正半周和负半周，是分别利用B\(_{1}\)B2\(_{1}\)3＇两直线段。和图4乙相似的剩磁回线这时就平行的上下移动，它们的顶点自然也分别在这两段直线上移动，所得剩磁同时就分别在OBr\(_{2}\)和OBr3之间变动。因变动范围始终在磁化曲线的直线部分，所得剩磁自然和音频电流成正比。因此免除了失真现象。由于使用磁性材料的不同，所要求的偏磁电流大小也不同。
这样磁化后的磁带，以录音时同样的速度通过放音头时，剩磁的磁力线在放音头线圈里感应出电动势，放大后可发出原音。能够重放千百次之多。
磁性录音的抹音又叫做消磁，可在抹音头线圈通过直流或利用磁铁来完成。图6所示新式方法，磁头的隙缝较宽，各组绕线串联，通超音频电流。磁带经过反复多次由强到弱的磁性变化，剩磁逐渐减小到零，可以做到比较完全的消磁。（丁剑）
