做电压放大用的电子管有锐截止和遥截止两种区别。锐截止电子管当栅压变负时，屏流下降得快，栅负压继续增加，屏流就很快下降到零，栅压对屏流的控制作用比较“敏锐”，所以叫锐截止管。遥截止的电子管当栅压变负时，屏流下降比较缓慢，栅负压继续增加时，屏流并不很快下降到零，表现为更加缓慢的变化，屏流截止点所需要的栅负压往往会达到锐截止电子管的3～5倍，屏流在栅负压较“远”的地方截止，所以叫遥截止管。
参看图1中的两条栅压——屏流特性曲线就可以知道。实线是锐截止五极管6J1的特性曲线，栅压在-6伏时已经使屏流截止了，而虚线是遥截止五极管6K4的特性曲线，栅负压增加时，屏流下降较缓，在曲线下端拖了一个很长的尾巴，一直到-30伏时才能使屏流截止。
如果从放大系数μ值来看，锐截止电子管在栅负压较低时，大体上保持常数，在截止点附近才突然降落。而遥截止电子管的μ值将随着栅负压的增大而逐渐减小，所以遥截止电子管又叫可变放大系数管或变μ管。
这种变μ特性是由于电子管栅极的构造不同而得到的。假如有两个电子管，一个栅极绕得稀一些，另一个绕得密一些，其他部分都完全一样。那么，密栅极的电子管对屏流的影响较大，μ值就较高，同时在栅负压增加时，密栅极的电子管将首先使屏流截止。所以如果把一个电子管栅极的中间部分绕稀一些而两端绕密一些，则栅负压较小时，屏流主要受栅极两端较密栅网的控制，因而μ值较高。当栅负压增大时，栅极两端部分已经首先使屏流截止了，但是栅极的中间部分仍然有屏流通过，它还可以继续控制屏流，这时μ值就较低。遥截止电子管的栅极构造就是这样的（图2a）。如果栅极的稀密绕得一样（图2b），那就成为锐截止电子管了。
遥截止电子管因为有变μ特性，所以改变栅负压就可以控制它的增益，因而它常使用在有自动增益（音量）控制作用或者需要用人工调整增益的放大器中，例如收音机中的高放级、变频级和中放级等。
因为这些放大级大都工作在高频的范围，所以变μ管大都做成五极管的形式。 （郑宽君）